|
где G - вектор, названный напряженностью поля тяготения.
Вектор напряженности G численно равен силе, действующей со стороны поля на материальную точку единичной массы, и совпадает с этой силой по направлению.
Вектор напряженности является силовой характеристикой гравитационного поля и изменяется при переходе от одной точки поля к другой.
Поле тяготения является центральным и сферически симметричным.
Поле называется центральным, если во всех его точках векторы напряжённости направлены вдоль прямых, которые пересекаются в одной и той же точке О, неподвижной относительно какой-либо инерционной системы отсчета. Точка О называется центром сил.
Центральное поле называют сферически симметричным, если численное значение вектора напряженности зависит только от расстояния r до центра сил О:
G = G(r).
При наложении нескольких полей тяготения напряженность результирующего поля равна векторной сумме напряженностей всех этих полей:
G = ΣG.
Этот принцип вытекает из принципа независимости действия сил и называется принципом суперпозиции (наложения полей).
1.8.3. Работа в поле тяготения. Потенциал поля тяготения
Силы тяготения являются консервативными. Это значит, что работа в поле этих сил пропорциональна произведению масс m и M материальных точек и зависит только от начального и конечного положения этих точек. Покажем это на простом примере (рис. 1.8.3).
Рис. 1.8.3. К определению работы сил гравитационного поля при перемещении материальной точки массы m из положения 1 в положение 2
|
